濟(jì)南天山精工軸承公司介紹渦流效應(yīng)
設(shè)三維空間的場域如固9—1所示，其中、為渦流區(qū)
流區(qū)必a為空氣區(qū)小＝h十”z十u／a為
h和M的交界，規(guī)定、面上單位法線方
向的矢量M的正方向從、指向”：必(“＝
、十h)為整個求解場域的邊界面。其中
。為類邊界條件對應(yīng)的邊界必，為第
二類邊界條件對應(yīng)的邊界。為了分析方
(1)磁場為工額似穩(wěn)場，因此可以忽略位移電流；
(2)求解區(qū)內(nèi)所有材料的媒介質(zhì)是線性，而且是各向同陰1
(3)不計源電流區(qū)的渦流效應(yīng)。
根據(jù)麥克斯韋方程，下列式子成立。
：v x v yz——牟—”vq
(9
其中，，為磁導(dǎo)率M為電導(dǎo)率，孟為矢量磁位叭為標(biāo)員巾臉人
強(qiáng)加源電流密度。
如設(shè)渦流區(qū)電流密度為 ’
·285．
則由于渦流K必須滿足電流連續(xù)性定律，故有
。 2 。 f 3孟 。 、 。
V1＝一V·〔萬十o V隊)＝U
rJ外，現(xiàn)在考慮的渦流區(qū)邊界、。是導(dǎo)體和空氣的邊界
法向渦沉屯密仟在．即
如果采用庫倉規(guī)范．即令d；屬＝o，可得對應(yīng)于回9—15
的邊值問題
59—3 用石—gJP法分析的
；注三維加權(quán)余量積分方程
當(dāng)電機(jī)瞄場為線性，f．I媒質(zhì)沿電機(jī)切向均勻分布時、如碼將Eh
流露度沿切問進(jìn)行傅立pLtK數(shù)展開．然后取題波進(jìn)行求解．則可把
二維問題簡化版準(zhǔn)上紹問題。在圓體坐標(biāo)系下，設(shè)Z為一沿*人向
的正弦行波欠始儀．引入復(fù)矢量雨數(shù)
之＝月eL4r(?．：)6r十／4JI(7．：)6n上4z(?，
＝欣[〔4，6，一d66n十4：6：)r1
其中p為電機(jī)極對數(shù)．Jl；4*’．(當(dāng)。；’
d，”，＝j(luò)4，e jp．(當(dāng)i一
門。＝月r4[(，f，(?。；)6*十j．／6(?、：)60一／J(?、。)6J
＝AP[(．L 6f一．L 60十．7、6t)y‘]
1；： “ rf”／ ‘ ，； ‘ v： ‘ 1
H＝“eL(H，18，十H 6tb十H rA)r“J
Lp＝月lLgl6Jr““]＝月rL隊d“]
根據(jù)加權(quán)余始漢的原理、式(9s)小江定務(wù)促眾比
分為軍．用數(shù)學(xué)公式右爾為
r— i
6w．RJ y；0
式中好為權(quán)函數(shù)
萬＝月P4[(H，(?．：)6r干、iu。(r髓)6B下K
；AP[(億；．十u十60十v G 6：)十。c1
M為泛定方程約余放
Z—APlE久(r．：)5，十風(fēng)(r。：)；。一R(?
＝加[(兄，5，t汛50十A：l；i)e”]
式中
勺*：ne(E：‘—*，v、14華t今告
鼓＝ReL6I e”]
可以證明
而．髓＝專Re[腫；·喊II十專Re[叭．6‘”]
將式(9—10)一(9—13)代入式(9—9)中，可得
J。并小—“；v’4r14護(hù)t警備
十rvju4t4。叮竿—v；J·，
li‘—*v’J614畢—學(xué)備
?叫j。4911于晚會—噸JllL音‘
十，叭j。4l，—“i普—呼J5LI“
十“IJQ4I?。隊i等—wrl4，2e”
《：‘—*，v、十畢—警備
十，叭，m4ll十于噸會—叭人JJ‘
十[專(—億lv24、)—。噸J04、十oy、晉
一晚／、]eM“yd”＝0
根據(jù)高斯定理及矢量分析的公式，有
p，“、v’4，I“—女—‘Mlv4’I)6d葉J
認(rèn)一、v”d6，dJl—女—‘叭，vJ9I)6d5J J
[，—八v’i·，d，—女—‘”、vdl，)6d‘4
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十仲·，VJh]×夕“)6咖＝D (9歷)
很明顯地，可以看出式(9—16)由兩部分構(gòu)成，其中第·部分與時
間無關(guān)稱為平均分旦，記作從，而第二部分則以兩倍用頗隨時間
作用期性變化，記作f．ll故式(9—16)又可寫成

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